diff --git a/v0.1/em_waves.tex b/v0.1/em_waves.tex
index c0a8005233a12a09a8286b25340826cf3786aee8..3e51576aa4528021a3d9257df9b614970ec4778e 100644
--- a/v0.1/em_waves.tex
+++ b/v0.1/em_waves.tex
@@ -4,7 +4,8 @@ die wesentlichen Eigenschaften von Wellen und die
 Maxwell-Gleichungen.
 
 \section{Wellenph\"anomene}
-\marginpar{\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/1422/2439}}
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+\mynote{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/1422/2439}
 
 Angenommen, wir haben eine Funktion $f(x)$ und m\"ochten diese Funktion mit einer Geschwindigkeit $v$ in positiver $x$-Achse bewegen, um damit eine Funktion $f(x,t)$ zu konstruieren,
  die die Wellengleichung $v^2\partial_{xx}f(x,t)=\partial_{tt}f(x,t)$ l\"ost (in verk\"urzter Schreibweise mit $\partial_{xx}:=\partial^2/\partial x^2$
@@ -40,8 +41,11 @@ $x_{0n}=\lambda/2,
 	\caption{Stehende Welle zu verschiedenen Zeiten.\label{fig:stehendewelle}.}
 \end{figure}
 
-\section{Maxwell-Gleichungen}
-\marginpar{\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2642/2874}}
+\section{Maxwell'sche Gleichungen}
+%\marginpar[\hfill\qrcode[height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2642/2874}]{\qrcode[height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2642/2874}\hfill}
+
+%\marginpar[{\hfill\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2642/2874}}]{\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2642/2874}}
+\mynote{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2642/2874}
 
 \label{section:maxwellGlwave}
 In einem isotropen dielektrischen Medium mit $\mu_r=1$ (Magnetisierung in einem
@@ -57,7 +61,9 @@ Zusammen mit der Lorenzkraft $\bm{F}=q(\bm{v}\times\bm{B}+\bm{E})$, dem Ohm'sche
 Gesetz $\partial\rho/\partial t=-\nabla\cdot \bm{j}$ und der Beziehungen $\bm{B}=\mu_r\mu_0\bm{H}$ sowie $\bm{D}=\epsilon_0\epsilon_r\bm{E}$ 
 k\"onnen wir alle wesentlichen elektromagnetischen Ph\"anomene beschreiben.
 \section{Wellengleichung f\"ur elektromagnetische Felder}
-\marginpar{\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2877/3714}}
+%\marginpar[\hfill{\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2877/3714}}]{\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2877/3714}\hfill}
+%\Margin{{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2877/3714}
+\mynote{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2877/3714}
 Betrachte Wellenausbreitung in einem dielektrischen Medium mit $\epsilon_r>1$, aber 
 \textit{ohne freie Ladungen und Str\"ome}:
 \begin{eqnarray}
diff --git a/v0.1/skript.tex b/v0.1/skript.tex
index 824e8b0f61159865113659cdfb41a92e21784819..0931c2a1a60598cae160552ceeba167b356ca139 100644
--- a/v0.1/skript.tex
+++ b/v0.1/skript.tex
@@ -74,6 +74,20 @@
 
 \newcommand*\Laplace{\mathop{}\!\mathbin\bigtriangleup}
 \newcommand{\N}{\ensuremath{\mathbb{N}}}
+\newcommand{\mynote}[1]{%
+  \marginpar{%
+    \ifodd\value{page}% Ungerade Seite (rechts, wenn zweiseitig)
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+    \fi
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+}
+
+%\newcommand{\Margin}[1]{\marginpar[\hfill{\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{#1}}]{\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{#1\hfill}}}
+\newcommand{\Margin}[1]{#1}
 \usepackage{makeidx}       
 \def\@maketitle{
 	\raggedright