diff --git a/v0.1/em_waves.tex b/v0.1/em_waves.tex index c0a8005233a12a09a8286b25340826cf3786aee8..3e51576aa4528021a3d9257df9b614970ec4778e 100644 --- a/v0.1/em_waves.tex +++ b/v0.1/em_waves.tex @@ -4,7 +4,8 @@ die wesentlichen Eigenschaften von Wellen und die Maxwell-Gleichungen. \section{Wellenph\"anomene} -\marginpar{\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/1422/2439}} +%\marginpar[{\hfill\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/1422/2439}}]{\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/1422/2439}} +\mynote{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/1422/2439} Angenommen, wir haben eine Funktion $f(x)$ und m\"ochten diese Funktion mit einer Geschwindigkeit $v$ in positiver $x$-Achse bewegen, um damit eine Funktion $f(x,t)$ zu konstruieren, die die Wellengleichung $v^2\partial_{xx}f(x,t)=\partial_{tt}f(x,t)$ l\"ost (in verk\"urzter Schreibweise mit $\partial_{xx}:=\partial^2/\partial x^2$ @@ -40,8 +41,11 @@ $x_{0n}=\lambda/2, \caption{Stehende Welle zu verschiedenen Zeiten.\label{fig:stehendewelle}.} \end{figure} -\section{Maxwell-Gleichungen} -\marginpar{\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2642/2874}} +\section{Maxwell'sche Gleichungen} +%\marginpar[\hfill\qrcode[height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2642/2874}]{\qrcode[height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2642/2874}\hfill} + +%\marginpar[{\hfill\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2642/2874}}]{\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2642/2874}} +\mynote{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2642/2874} \label{section:maxwellGlwave} In einem isotropen dielektrischen Medium mit $\mu_r=1$ (Magnetisierung in einem @@ -57,7 +61,9 @@ Zusammen mit der Lorenzkraft $\bm{F}=q(\bm{v}\times\bm{B}+\bm{E})$, dem Ohm'sche Gesetz $\partial\rho/\partial t=-\nabla\cdot \bm{j}$ und der Beziehungen $\bm{B}=\mu_r\mu_0\bm{H}$ sowie $\bm{D}=\epsilon_0\epsilon_r\bm{E}$ k\"onnen wir alle wesentlichen elektromagnetischen Ph\"anomene beschreiben. \section{Wellengleichung f\"ur elektromagnetische Felder} -\marginpar{\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2877/3714}} +%\marginpar[\hfill{\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2877/3714}}]{\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2877/3714}\hfill} +%\Margin{{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2877/3714} +\mynote{https://lecture2go.uni-hamburg.de/l2go/-/get/v/69377/2877/3714} Betrachte Wellenausbreitung in einem dielektrischen Medium mit $\epsilon_r>1$, aber \textit{ohne freie Ladungen und Str\"ome}: \begin{eqnarray} diff --git a/v0.1/skript.tex b/v0.1/skript.tex index 824e8b0f61159865113659cdfb41a92e21784819..0931c2a1a60598cae160552ceeba167b356ca139 100644 --- a/v0.1/skript.tex +++ b/v0.1/skript.tex @@ -74,6 +74,20 @@ \newcommand*\Laplace{\mathop{}\!\mathbin\bigtriangleup} \newcommand{\N}{\ensuremath{\mathbb{N}}} +\newcommand{\mynote}[1]{% + \marginpar{% + \ifodd\value{page}% Ungerade Seite (rechts, wenn zweiseitig) + % Leere Zeichen, um den QR-Code nach rechts zu schieben + {\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{#1}}\hfill% + \else% Gerade Seite (links, wenn zweiseitig) + \hfill{\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{#1}}% + % Leere Zeichen, um den QR-Code nach links zu schieben + \fi + }% +} + +%\newcommand{\Margin}[1]{\marginpar[\hfill{\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{#1}}]{\qrcode[hyperlink,height=1.5cm]{#1\hfill}}} +\newcommand{\Margin}[1]{#1} \usepackage{makeidx} \def\@maketitle{ \raggedright