diff --git a/v0.1/elektrostatik.tex b/v0.1/elektrostatik.tex
index 6b793df27db0b2a54f0d488ddabb9f6d5a2bba56..4b97777d96955aad9d9ae81ab8aeaaff49c926c5 100644
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@@ -591,6 +591,7 @@ Ladungsverteilung wiederholen, so dass wir einzelne Summanden (Monopol, Dipol, Q
 durch eine Reihenentwicklung bestimmen. Mit zunehmender Ordnung fallen die Terme immer rascher
 mit zunehmendem Abstand ab. 
 \subsection{Dipol im homogenen äußeren elektrischen Feld}
+\label{subsection:dipol_homogen}
  Befindet sich ein elektrischer Dipol mit $\bm{p}_e = Q\bm{d}$ in einem äußeren, homogenen
  elektrischen Feld $\bm{E}=E_0~\bm{e}_x$, so wirken auf die einzelnen Ladungen die Kräfte
  \[ \bm{F}_+ = Q\bm{E}\,\,\, \mathrm{bzw.} \bm{F}_- = -Q\bm{E}.\]
diff --git a/v0.1/em_waves.tex b/v0.1/em_waves.tex
index b4d6253f88b659109b4e00cddba86fee84db9af4..ae71b9436416c460db34ddd0abcf0a608d3fc7ca 100644
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@@ -604,7 +604,7 @@ v^2 = \frac{1}{L^*\,C^*}.
 \end{equation}
 Analog l\"asst sich auch eine Wellengleichung f\"ur den Strom ableiten:
 \begin{equation}
-\frac{\partial^2 I}{\partial t^2}-\frac{1}{L^*\,C^*}\frac{\partial^2 I}{\partial x^2}.
+\frac{\partial^2 I}{\partial t^2}-\frac{1}{L^*\,C^*}\frac{\partial^2 I}{\partial x^2}=0.
 \end{equation}
 \begin{figure}
 	\begin{center}
@@ -657,7 +657,7 @@ des Leiters \"ubertragen wird.
 	angeben (\"Ubung), 
 	die lediglich von der Geometrie und von $\epsilon_r$ und $\mu_r$ abh\"angen.
 	Die resultierende Ausbreitungsgeschwindigkeit 
-	$$v=\frac{1}{L^*\,C^*}=\frac{1}{\sqrt{\epsilon_r\,\epsilon_0\,\mu_r\,\mu_0}}=\frac{c}{n}$$
+	$$v=\frac{1}{\sqrt{L^*\,C^*}}=\frac{1}{\sqrt{\epsilon_r\,\epsilon_0\,\mu_r\,\mu_0}}=\frac{c}{n}$$
 	ist hingegen unabh\"angig von der Geometrie und h\"angt lediglich von
 	dem Dielektrikum ab ($n\approx \sqrt{\epsilon_r}$ f\"ur $\mu_r\approx 1$). 
 
@@ -697,7 +697,7 @@ des Leiters \"ubertragen wird.
 	und mit 
 	$$-\frac{\partial I}{\partial x}=C^{*}\,\frac{\partial U}{\partial t}$$ 
 	ergibt sich f\"ur den Zusammenhang von $I_0$ und $U_0$
-	$$-\frac{\partial I}{\partial x}=-I_0\,k\,\cos(k\,x-\omega\,t)=C^{*}\,\frac{\partial U}{\partial x}=-C^*\,U_0\,\omega\,\cos(k\,x-\omega\,t),$$
+	$$-\frac{\partial I}{\partial x}=-I_0\,k\,\cos(k\,x-\omega\,t)=C^{*}\,\frac{\partial U}{\partial t}=-C^*\,U_0\,\omega\,\cos(k\,x-\omega\,t),$$
 	so dass sich f\"ur das Verh\"altnis von $U_0/I_0$ ergibt
 	$$Z=\frac{U}{I}=\frac{U_0}{I_0}=\frac{k}{\omega\,C^*}=\frac{k}{k\,v\,C^*}=\frac{\sqrt{L^*\,C^*}}{C^*}=\sqrt{\frac{L^*}{C^*}}.$$
 	\textit{Beispiel: Wellenwiderstand f\"ur ein Koaxialkabel}\\
diff --git a/v0.1/skript.pdf b/v0.1/skript.pdf
index 47b50345375192cc1f9af255bb54f0dc01a004c3..3d412428a166fcae2cb13a68a9ba3ca535cf1d45 100644
Binary files a/v0.1/skript.pdf and b/v0.1/skript.pdf differ
diff --git a/v0.1/skript.tex b/v0.1/skript.tex
index 843401df8c002621b91f177683a1e665d325407e..ef1fbc0e6cee483f842ba69562fad62dac7c7da7 100644
--- a/v0.1/skript.tex
+++ b/v0.1/skript.tex
@@ -127,7 +127,7 @@ daran, dass dies kein Lehrbuch ist und auch nicht sein soll. Die Darstellung
 ist bewusst knapp gehalten und sehr eng mit der Vorlesung verkn\"upft. 
 Konsultieren Sie gegebenenfalls auch die empfohlenen Lehrb\"ucher.\\
 
-{\flushright{Prof. Dr. Dieter Horns, Oktober 2020.}}\newpage
+{\flushright{Prof. Dr. Dieter Horns, Februar 2022.}}\newpage
 
 \newpage
 \hypertarget{contents}{}
diff --git a/v0.1/statischemagnetfelder.tex b/v0.1/statischemagnetfelder.tex
index a43acce90866dc1e23d0c731a662f84e9d84425b..c1e1bd78ce4460025b23441328502f049ef5fc2d 100644
--- a/v0.1/statischemagnetfelder.tex
+++ b/v0.1/statischemagnetfelder.tex
@@ -410,6 +410,19 @@ sehr kurzen Permanentmagneten (Dipol) (siehe Abbildung~\ref{fig:vergleich_dipol_
 		Feld eines sehr kurzen Permanentmagneten\label{fig:vergleich_dipol_perma}}
 \end{figure}
 
+Ein magnetisches Dipolmoment in einem äußeren homogenen 
+Magnetfeld $\bm{B}$ erfährt ein Drehmoment $\bm{M}$ 
+\begin{equation}
+\bm{M} = \bm{p}_m\times \bm{B},
+\end{equation}
+in Analogie zu dem Drehmoment, das auf einen elektrischen Dipol
+in einem äußeren homogenen elektrischen Feld wirkt (Abschnitt
+\ref{subsection:dipol_homogen}). 
+Die potenzielle Energie ergibt sich zu
+\begin{equation}
+W_\mathrm{pot} = -\bm{p_m}\cdot \bm{B}.
+\end{equation}
+
  \section{Amp\`ere'sches Durchflutungsgesetz}
   Experimentell konnte Amp\`ere zeigen, dass durch einen Strom $I$ ein Magnetfeld 
   hervorgerufen wird,