diff --git a/v0.1/ac_circuit.tex b/v0.1/ac_circuit.tex
index 92f27897af9138774e6f8e3caed3cef0d11c0462..93c9374343c9ac901d54bd616c7fa3b9696cf61b 100644
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+++ b/v0.1/ac_circuit.tex
@@ -1,12 +1,12 @@
 \chapter{Zeitlich veränderliche Ströme: Wechselströme und Schwingkreise}
-
-\section{Kapazitäten und Induktivitäten}
+Zur Wiederholung: Kapazitäten und Induktivitäten
+%\section{Kapazitäten und Induktivitäten}
  \begin{itemize}
  	\item \textit{Kondensator} (siehe auch Abschnitt~\ref{subsec:kondensator}):  \index{Kondensator}
  	 Die Kapazität \index{Kapazität} $C$ (abhängig von der Geometrie, in 
  	 Einheiten Farad\index{Farad}) gibt das Verhältnis von Ladung $Q$ zu Spannung $U$ an
 	(z.B. Plattenkondensator mit Fläche $A$ und Plattenabstand $d$: $C=\epsilon_0\epsilon_r \frac{A}{d}$). Damit ist die Ladung $Q$ bei 
-	 einer Spannung $U$ gegeben als $$Q=CU$$ und die Energie im elektrischen Feld des Kondensators $W_E=\frac{Q}{2C^2}$.
+	 einer Spannung $U$ gegeben als $$Q=CU$$ und die Energie im elektrischen Feld des Kondensators $W_E=\frac{Q^2}{2C}$.
     \item \textit{Induktivität}:\index{Induktivität} Die Induktivität $L$ (abhängig von der Geometrie, Einheit Henry\index{Henry}) gibt das Verhältnis von magnetischen Fluss $\phi_m$ zur 
 	    Stromstärke $I$ einer Spule an  (z.B. Solenoidspule mit $N$ Windungen, Querschnittsfläche $A$ und 
     der L\"ange $\ell$ hat $L=\mu_0\mu_r\frac{AN^2}{\ell}$).  Der magnetische Fluss $\phi_m$ ergibt sich bei einem Strom $I$ zu $$\phi_m = LI$$ und die induzierte Spannung $U_\mathrm{ind}$: $\dot \phi_m=L\dot I=-U_\mathrm{ind}$
diff --git a/v0.1/maxwell_gleichungen.tex b/v0.1/maxwell_gleichungen.tex
index f44a68ffc82a51d4efc06ee67bebfbf3187e50b0..f8ce09578e304b27716859a62e400147ff7d2682 100644
--- a/v0.1/maxwell_gleichungen.tex
+++ b/v0.1/maxwell_gleichungen.tex
@@ -1,5 +1,6 @@
-\section{Maxwell'sche Gleichungen: Überblick }
-\subsection{Maxwell'sche Gleichungen  in Vakuum}
+\chapter{Die Maxwell'schen Gleichungen}
+%\section{Maxwell'sche Gleichungen: Überblick }
+\section{Maxwell'sche Gleichungen  in Vakuum}
  In den vergangenen Kapiteln haben wir mehrere grundlegende Gleichungen kennengelernt.\\
  \textbf{Gauß'sches Gesetz für elektrische Felder} (siehe auch Abschnitt \ref{section:gauss}):
  \begin{equation}
@@ -23,7 +24,7 @@ Zusammen mit der Kraft auf eine bewegte Ladung
 \end{equation}
 lässt sich das Feld orts- und zeitabhängig beschreiben und damit die resultierende Kraft auf eine Ladung $q$ berechnen.
 %%%
- \subsection{Maxwell'sche Gleichungen in Materie}
+ \section{Maxwell'sche Gleichungen in Materie}
  Die Maxwell'schen Gleichungen sind allgemein gültig, wobei die beitragenden Ladungsdichte $\rho$ und Stromdichte $\mathbf{j}$ in einem dielektrischen Medium (Isolator) nicht ohne weiteres angegeben werden können. 
  Ein äußeres elektrisches Feld wird z.B. ein neutrales Atom, das aus positiven Ladungen im Kern und negativen Ladungen in 
  der Atomhülle besteht, \textit{polarisieren} (siehe Abschnitt \ref{section:elektrischeVerschiebung}). Ein äußeres Magnetfeld führt zur Erzeugung von resultierenden magnetischen Momenten. Auch hier lässt sich eine makroskopische mittlere
diff --git a/v0.1/skript.tex b/v0.1/skript.tex
index 9d764eba01054c7f8efb96555c51cff2f9066724..6fc5d3f721d4a5be4835ab6cce0a9bb9a5158af8 100644
--- a/v0.1/skript.tex
+++ b/v0.1/skript.tex
@@ -85,7 +85,7 @@
 \begin{center}
 {\bfseries \Huge Begleitendes Skript f\"ur die Vorlesung 
 	Experimentalphysik II }\\[+2cm]
-{\large Prof. Dr. Dieter Horns}
+{\large Prof. Dr. Dieter Horns, \today}
 \vfill
 \def\zangle{-10}
 \def\xangle{20}