From 98ebb9b14a3e6933417555602c3a5fdfdde75121 Mon Sep 17 00:00:00 2001 From: bai2795 <dieter.horns@desy.de> Date: Wed, 29 May 2024 22:53:02 +0200 Subject: [PATCH] re-shuffled again the section to start with nr. 7 and removed the recap (previously 7.1) to be consistent with Schwanenberger. --- v0.1/ac_circuit.tex | 6 +++--- v0.1/maxwell_gleichungen.tex | 7 ++++--- v0.1/skript.tex | 2 +- 3 files changed, 8 insertions(+), 7 deletions(-) diff --git a/v0.1/ac_circuit.tex b/v0.1/ac_circuit.tex index 92f2789..93c9374 100644 --- a/v0.1/ac_circuit.tex +++ b/v0.1/ac_circuit.tex @@ -1,12 +1,12 @@ \chapter{Zeitlich veränderliche Ströme: Wechselströme und Schwingkreise} - -\section{Kapazitäten und Induktivitäten} +Zur Wiederholung: Kapazitäten und Induktivitäten +%\section{Kapazitäten und Induktivitäten} \begin{itemize} \item \textit{Kondensator} (siehe auch Abschnitt~\ref{subsec:kondensator}): \index{Kondensator} Die Kapazität \index{Kapazität} $C$ (abhängig von der Geometrie, in Einheiten Farad\index{Farad}) gibt das Verhältnis von Ladung $Q$ zu Spannung $U$ an (z.B. Plattenkondensator mit Fläche $A$ und Plattenabstand $d$: $C=\epsilon_0\epsilon_r \frac{A}{d}$). Damit ist die Ladung $Q$ bei - einer Spannung $U$ gegeben als $$Q=CU$$ und die Energie im elektrischen Feld des Kondensators $W_E=\frac{Q}{2C^2}$. + einer Spannung $U$ gegeben als $$Q=CU$$ und die Energie im elektrischen Feld des Kondensators $W_E=\frac{Q^2}{2C}$. \item \textit{Induktivität}:\index{Induktivität} Die Induktivität $L$ (abhängig von der Geometrie, Einheit Henry\index{Henry}) gibt das Verhältnis von magnetischen Fluss $\phi_m$ zur Stromstärke $I$ einer Spule an (z.B. Solenoidspule mit $N$ Windungen, Querschnittsfläche $A$ und der L\"ange $\ell$ hat $L=\mu_0\mu_r\frac{AN^2}{\ell}$). Der magnetische Fluss $\phi_m$ ergibt sich bei einem Strom $I$ zu $$\phi_m = LI$$ und die induzierte Spannung $U_\mathrm{ind}$: $\dot \phi_m=L\dot I=-U_\mathrm{ind}$ diff --git a/v0.1/maxwell_gleichungen.tex b/v0.1/maxwell_gleichungen.tex index f44a68f..f8ce095 100644 --- a/v0.1/maxwell_gleichungen.tex +++ b/v0.1/maxwell_gleichungen.tex @@ -1,5 +1,6 @@ -\section{Maxwell'sche Gleichungen: Überblick } -\subsection{Maxwell'sche Gleichungen in Vakuum} +\chapter{Die Maxwell'schen Gleichungen} +%\section{Maxwell'sche Gleichungen: Überblick } +\section{Maxwell'sche Gleichungen in Vakuum} In den vergangenen Kapiteln haben wir mehrere grundlegende Gleichungen kennengelernt.\\ \textbf{Gauß'sches Gesetz für elektrische Felder} (siehe auch Abschnitt \ref{section:gauss}): \begin{equation} @@ -23,7 +24,7 @@ Zusammen mit der Kraft auf eine bewegte Ladung \end{equation} lässt sich das Feld orts- und zeitabhängig beschreiben und damit die resultierende Kraft auf eine Ladung $q$ berechnen. %%% - \subsection{Maxwell'sche Gleichungen in Materie} + \section{Maxwell'sche Gleichungen in Materie} Die Maxwell'schen Gleichungen sind allgemein gültig, wobei die beitragenden Ladungsdichte $\rho$ und Stromdichte $\mathbf{j}$ in einem dielektrischen Medium (Isolator) nicht ohne weiteres angegeben werden können. Ein äußeres elektrisches Feld wird z.B. ein neutrales Atom, das aus positiven Ladungen im Kern und negativen Ladungen in der Atomhülle besteht, \textit{polarisieren} (siehe Abschnitt \ref{section:elektrischeVerschiebung}). Ein äußeres Magnetfeld führt zur Erzeugung von resultierenden magnetischen Momenten. Auch hier lässt sich eine makroskopische mittlere diff --git a/v0.1/skript.tex b/v0.1/skript.tex index 9d764eb..6fc5d3f 100644 --- a/v0.1/skript.tex +++ b/v0.1/skript.tex @@ -85,7 +85,7 @@ \begin{center} {\bfseries \Huge Begleitendes Skript f\"ur die Vorlesung Experimentalphysik II }\\[+2cm] -{\large Prof. Dr. Dieter Horns} +{\large Prof. Dr. Dieter Horns, \today} \vfill \def\zangle{-10} \def\xangle{20} -- GitLab