%\draw [lines] (1,0,0) \foreach \t in {0,5,...,360}{
% -- (2*cos \t, 2*sin \t, 0) } -- cycle;
...
...
@@ -180,7 +180,7 @@ in {20,...,152}{
\end{tikzpicture}
\caption{Oberes Bild: Verlauf der Feldvektoren zu einem festen Zeitpunkt: die schwarzen Pfeile deuten das $\bm{B}$-Feld an, die roten Pfeile sind
das $\bm{E}$-Feld.\label{fig:ebeneWelle}
Unteres Bild: Verlauf der Polarisation bei einer \textbf{links zirkul\"ar ($\sigma^+$)}
Unteres Bild: Verlauf der Polarisation bei einer \textbf{links zirkul\"ar ($\sigma^+$)} bzw. \textbf{rechtshändig}
polarisierten Welle.}
\end{figure}
...
...
@@ -191,25 +191,28 @@ mit Wellenvektor $\bm{k}=k\bm{e}_{z}$ ist
\begin{itemize}
\item linear polarisiert, wenn $$\bm{E}_0=E_{0,x}\,\bm{e}_{x}+E_{0,y}\,\bm{e}_{y},$$
gilt ($E_{0,x}$ und $E_{0,y}$ zeitlich konstant).
\item elliptisch polarisiert, wenn z.B.
$$E_{0,x}\rightarrow E_{0,x}\cos(\omega\,t)$$
und
$$E_{0,y}\rightarrow E_{0,y}\sin(\omega\,t)$$
zeitlich abh\"angig werden und der Feldvektor in der $x$,$y$
Ebene mit der Kreisfrequenz $\omega=k\,c$ uml\"auft.
\item zirkul\"ar polarisiert, wenn $E_{0,x}=E_{0,y}$ gilt (Spezialfall der elliptischen Polarisation).
\item elliptisch polarisiert, wenn die beiden Polarisationsrichtungen sich mit einem relativen Phasenunterschied überlagern
$$E_{0,y}=E_{0,x}e^{i\alpha}.$$
Für den Fall, dass $\alpha=0,\pm\pi$ ist, erhalten wir eine linear polarisierte Welle mit $45^\circ$ Neigung zur $y$-Achse.
\item zirkul\"ar polarisiert, wenn $\alpha=\pm\pi/2$ gilt (Spezialfall der elliptischen Polarisation).
\item unpolarisiert: es gibt keine Phasenbeziehung zwischen
$E_{0,x}$ und $E_{0,y}$ (z.B. thermisches Licht).
\end{itemize}
Anmerkungen:
\begin{enumerate}
\item Wenn eine unpolarisierte Welle einen Polarisator durchquert, wird eine Polarisationsebene bevorzugt hindurchgelassen. Wir werden sp\"ater M\"oglichkeiten kennenlernen, zirkul\"ar polarisiertes Licht zu erzeugen.
\item F\"ur den Fall einer elliptischen oder zirkul\"aren Polarisation unterscheiden wir \textit{links} zirkul\"ar polarisiert (der elektrische Feldvektor durchl\"auft eine Rotation, die f\"ur einen Beobachter, der die Welle auf sich zukommen sieht, nach links verl\"auft, siehe Abbildung~\ref{fig:ebeneWelle}). Eine
\textit{rechts} zirkul\"are Polarisation ist entsprechend nach rechts drehend. In der modernen Schreibweise unterscheiden wir die beiden m\"oglichen relativen Orientierungen des $\bm{k}$ und des Vektors $\bm{\omega}$, so dass
wir von einer $\sigma^+$-Welle reden, wenn $\bm{k}\cdot\bm{\omega}>0$ gilt (entspricht links zirkul\"ar) und
$\sigma^-$, wenn $\bm{k}\cdot\bm{\omega}<0$ gilt (entspricht rechts zirkul\"ar).
\item Wenn eine unpolarisierte Welle einen Polarisator durchquert, wird eine Polarisationsebene bevorzugt hindurchgelassen.
Wir werden sp\"ater M\"oglichkeiten kennenlernen, durch Doppelbrechung zirkul\"ar polarisiertes Licht zu erzeugen.
\item F\"ur den Fall zirkul\"aren (analog für die elliptische) Polarisation unterscheiden wir \textit{links} zirkul\"ar polarisiert (der elektrische Feldvektor durchl\"auft eine Rotation, die f\"ur einen Beobachter, der die Welle auf sich zukommen sieht, nach links verl\"auft, siehe Abbildung~\ref{fig:ebeneWelle}). Eine
\textit{rechts} zirkul\"are Polarisation ist entsprechend nach rechts drehend. Wir ordnen der Orientierung des Drehung des Feldvektors eine
\textit{Händigkeit} zu. Die links zirkuläre Polarisation durchläuft eine rechtshändige Schraube, die rechts zirkuläre Polarisation durchläuft
eine linkshändige Schraube.
In der modernen Schreibweise unterscheiden wir die beiden m\"oglichen relativen Orientierungen des $\bm{k}$ und des axialen Vektors der
Rotation der Polarisationsebene $\bm{\omega}$, so dass
wir von einer $\sigma^+$-Welle reden, wenn $\bm{k}\cdot\bm{\omega}>0$ gilt (rechtshändig) und
$\sigma^-$, wenn $\bm{k}\cdot\bm{\omega}<0$ gilt (linkshändig).
\end{enumerate}
\section{Energie- und Impulstransport}
...
...
@@ -226,10 +229,10 @@ der Energie pro Zeitintervall $dt$ und Fl\"achenelement $dA$
